Реферат: Основы теории цепей 2
Содержание
1. Способы представления и параметры
2. Элементы R,L,C в цепи синусоидального тока
3.Алгебра комплексных чисел
4. Символический метод
5. Законы цепей в символической форме
Список литературы
1. Способы представления и параметры
Переменный ток (напряжение) – это ток (напряжение), изменяющийся во времени либо по величине, либо по направлению, либо и по величине и по направлению. Частным случаем переменного тока является периодический ток.
Минимальный промежуток времени, по истечении которого повторяются мгновенные значения в том же порядке, называется периодом T[с] функции.
Синусоидальные токи и напряжения – это частный случай периодических токов и напряжений:
/>
Величину обратную периоду называют частотой: />[Гц].
Периодические токи и напряжения характеризуются:
— амплитудным значением (Im, Um) – максимальным значением за период;
— средним значением (I0 ,, IСР, U,, UСР)
/>;
— средневыпрямленным значением (Iср. в., Uср. в.)
/>;
— действующим значением (I, U, Е, J).
Действующим значением периодического тока />называется такая величина постоянного тока, которая за период оказывает такое же тепловое действие, что и периодический ток.
Пусть
/>
тогда мгновенная мощность переменного тока:
/>.
Энергия, выделяющаяся за период в сопротивлении
/>.
Пусть по тому же сопротивлению R протекает постоянный ток, тогда мгновенная мощность постоянна: />
/>.
Приравнивая энергии />и />, получим величину постоянного тока, оказывающего такое же тепловое действие, что и периодический ток, т.е. действующее значение периодического тока:
/>.
Аналогично записывают формулу для действующего значения напряжения.
Активная мощность Р — этосреднее значение мгновенной мощности за период:
/>.
Наиболее распространенным периодическим током является синусоидальный ток. Это связано с тем, что периодические сигналы, встречающиеся в электротехнике, можно представить в виде суммы синусоидальных функций кратных частот (ряд Фурье) и синусоидальный режим является наиболее экономичным режимом в цепях (минимальные потери).
В стандартной форме синусоидальные токи и напряжения записывают следующим образом:
/>и />
— />и /> — амплитудные значения,
— /> — называется фазой и показывает состояние, в котором находится изменяющаяся величина.
— /> — угловая частота,
— />— начальная фаза, т.е. фаза в момент начала отсчета времени. На графике начальную фазу определяют от момента перехода синусоиды с отрицательных значений к положительным до начала координат.
/>
Два колебания одинаковой частоты совпадают по фазе, если у них одинаковые начальные фазы; сдвинуты по фазе, если у них разные начальные фазы. Синусоида с большей начальной фазой опережает синусоиду с меньшей начальной фазой. Если сдвиг фаз равен />говорят, что синусоиды в противофазе. Если сдвиг фаз />, то синусоиды в квадратуре.
Для синусоидальных колебаний имеем:
/>
/>
/>
/>
/>/>
Интеграл от второго слагаемого =0 (см. вывод среднего значения).
В цепях синусоидального тока и напряжения мощность в каждый момент времени различна. Поэтому из равенства теплового действия выводят понятие активной мощности Р.
2. Элементы R,L,C в цепи синусоидального тока
Пусть через каждый элемент протекает синусоидальный ток />.
/>
Тогда, согласно компонентным уравнениям и с учетом синусоидальности тока получаем:
/>;
/>;
/>
Напряжения на элементах в цепи синусоидального тока так же синусоидальны и имеют ту же частоту, но другие амплитуды и начальные фазы. Учитывая стандартную запись напряжения />, получаем
R
L
C
/>
/>
/>
/>
/>
/>
--PAGE_BREAK--Напряжение на сопротивлении совпадает с током по фазе, напряжение на емкости отстает от тока на 90, напряжение на индуктивности опережает ток на 90.
Определим мгновенную и активную мощности на каждом элементе:
/>
/>;
/>/>;
/>/>.
для R
/>
для L
/>
для C
/>
Таким образом, мгновенная мощность во всех элементах изменяется с двойной частотой тока. Однако мгновенная мощность в сопротивлении Rсодержит еще постоянную составляющую, поэтому активная мощность получается больше нуля. Индуктивность и емкость активной мощности не потребляют: половину периода мощность поступает от внешней цепи, а во вторую половину периода эти элементы отдают мощность во внешнюю цепь. В те моменты времени, когда индуктивность потребляет активную мощность, емкость генерирует её и наоборот.
Так как сопротивление Rпотребляет активную мощность, то его называют активным сопротивлением. Индуктивность и емкость активной мощности не потребляют, поэтому их называют реактивными сопротивлениями и обозначают соответственно />[Oм]и />[Oм].
/>
Для расчета режима в цепи синусоидального тока можно записать систему уравнений по законам Кирхгофа, используя полученные соотношения между напряжением и током на элементах. Это будет система тригонометрических уравнений. Уравнения будут содержать синусоиды различной амплитуды и начальной фазы и необходимо проводить много тригонометрических преобразований, что не всегда удобно. Поэтому разработан специальный метод анализа режимов цепей синусоидального тока – метод комплексных величин или символический метод.
3. Алгебра комплексных чисел
Комплексным числом называют пару чисел, изображающих вектор на комплексной плоскости. Будем изображать комплексное число заглавной буквой с чертой внизу (/>). Вводится мнимая единица: />
/>
Комплексное число может быть представлено в разных формах:
– показательная форма: />/>— это вектор на комплексной плоскости, где/>— длина (модуль) вектора, />— аргумент или фаза. Фазу всегда отсчитывают против часовой стрелки от положительного направления вещественной оси;
– алгебраическая форма: />– это точка на комплексной плоскости, где />— координаты по вещественной и мнимой осям, причем:
/>/>
/>, />,
/>, если />,
/>=
/>, если /></>.
Переход от одной формы записи комплексного числа к другой:
/>.
Складывать комплексные числа предпочтительно в алгебраической форме либо геометрически по правилу параллелограмма: />
Вычитать комплексные числа удобно в алгебраической форме либо геометрически по правилу параллелограмма (вектор разности направлен из конца вычитаемого в конец уменьшаемого): />
Умножать и делить комплексные числа удобнее в показательной форме:
/>; />.
продолжение--PAGE_BREAK--
Комплексные числа, не зависящие от времени, обозначают заглавными буквами с чертой внизу: />, а комплексно сопряженные им числа обозначают еще и звездочкой сверху/>: это числа, у которых та же вещественная часть, а мнимая с обратным знаком.
Комплексные числа, которые являются функциями времени, обозначают заглавными буквами с точкой сверху: />, а комплексно сопряженные им числа обозначают заглавными буквами со звездочкой сверху />: это числа, у которых тот же модуль, но фаза с обратным знаком.
Так как />, то умножить комплексное число на jэто значит, не изменяя его модуля, увеличить фазу на 900 или повернуть соответствующий вектор на 90против часовой стрелки. Разделить на j— наоборот:
/>.
4. Символический метод
Пусть есть комплексное число с линейно изменяющимся во времени аргументом: />. На комплексной плоскости это число представляет неизменный по длине вектор, вращающийся против часовой стрелки с постоянной скоростью w.
/>
Любую синусоидальную функцию времени можно представить в виде проекции на вещественную или мнимую ось соответствующего вращающегося вектора.
/>
Проекция вектора на мнимую ось дает синусоидально изменяющуюся функцию времени:
/>
Вводят специальное обозначение (символы):
/> — комплекс амплитудного значения тока или
/> — комплекс амплитудного значения напряжения. Они содержат информацию об амплитуде и начальной фазе синусоидального колебания.
Комплекс амплитудного значения деленный на/>, дает комплекс действующего значения:
/> и />.
Комплекс амплитудного или комплекс действующего значения позволяют перейти к мгновенному значению, например:
/>/>;
/>/>.
5. Законы цепей в символической форме
1. Первый закон Кирхгофа
Алгебраическая сумма мгновенных значений токов ветвей, сходящихся в одном узле, равна нулю./>.
Подставим вместо каждого мгновенного значения тока его представление в виде комплекса амплитудного значения, тогда />.
Так как в любой момент времени нулю равна сумма проекций вращающихся векторов, следовательно, нулю должна равняться сумма самих вращающихся векторов, т.е. получим />. Так как />, то сократим на нее и получим />.
Алгебраическая сумма комплексов амплитудных значений токов ветвей, сходящихся в одном узле, равна нулю.
Поделив на />, получим первый закон Кирхгофа для комплексов действующих значений.
/>
2. Второй закон Кирхгофа
После аналогичных преобразований получим:
/>или />.
Алгебраическая сумма комплексов амплитудных (действующих) значений напряжений на всех элементах контура, кроме ЭДС равна алгебраической сумме комплексов амплитудных (действующих) значений ЭДС этого же контура.
Однако для самих амплитудных и действующих значений законы Кирхгофа не выполняются.
Список литературы
1. Основы теории цепей. Учебник для вузов./ Г.В. Зевеке, П.А. Ионкин, А.В. Нетушил, С.В. Страхов.-5-е изд. перераб.-М.: Энергоатомиздат, 1989. 528 с.
2. Теория электрических цепей: Методические указания к лабораторным работам / Рязан. гос. радиотехн. акад.; Сост.: С.М. Милюков, В.П. Рынин; Под ред. В.П. Рынина. Рязань, 2002. 16 с.,2004. 20 с. (№3282, №3624)
3. Основы теории цепей: Методические указания к курсовой работе / Рязан. гос. радиотехн. акад.; Сост.: В.Н. Зуб, С.М. Милюков. Рязань, 2005. 16 с.
4. Теоретические основы электротехники. / Г.И. Атабеков, С.Д. Купалян, А.В. Тимофеев, С.С. Хухриков.-М.: Энергия, 1979. 424 с.
5. М.Р. Шебес. Теория линейных электрических цепей в упражнениях и задачах. М.: Высшая школа, 1990. 528 с.