Реферат: Уравнения Курамото-Цузуки
Уравнения Курамото-Цузуки
Дубровский А.Д., Заверняева Е.В.
Введение
На текущий момент разработано ряд математических моделей вида реакции-диффузии:
/>
(Q1, Q2 — нелинейные функции; λ — параметр системы)
(1)
в областях:
Химии
Пример. Автокаталитическая реакция.
/>
Для этой реакции соответствует задача:
/>
Экологии
Теории морфогенеза
Физики плазмы
Теории горения
Другие
Требуется:
классифицировать качественное поведение решения уравнений (1) в зависимости от различных правых частей
классифицировать системы вида (1)
В работе 1975 года Курамото и Цудзуки сделали вывод, что у большинства диссипативных систем существует аналог термодинамической ветви. При всех значениях параметра, исследуемые уравнения имеют однородное по пространству стационарное решение. Это решение устойчиво при λ<λ0. Поведение решений после потери устойчивости термодинамической ветви (λ>λ0) определяется спектром линеаризованной задачи для уравнения (1) в окрестности точки бифуркации λ0. Уравнение, предложенное Курамото и Цудзуки, описывает поведение в окрестностиλ0, вида:
/>
(2)
Функция W(R, T) — характеристика отклонения решений системы (1) от пространственно-однородного решения. Таким образом, уравнение (2) описывает только случаи, когда при λ>λ0решение остается в малой окрестности термодинамической ветви.
Без ограничения общности, в уравнении (2) можно положить с0=0, в этом можно убедится сделав замену переменных W=W´exp(i c0t). И так получается, вторая краевая задача при условии, что потоки на границе равны нулю:
/>
(3)
Упрощенная модель
Предположим, что в изучаемом решении системы (3) есть только две моды:
/>
(4)
Остальными пренебрежем, поскольку коэффициенты Фурье решений быстро убывают с ростом их номера. Коэффициент k будем выбирать так, чтобы выполнялись граничные условия задачи (3), например: k=π/l. Подставим (4) в (3) и отбросим все члены, куда входит cos(πmx/l), m>1, считая, что они пренебрежимо малы.
/>
(5)
Пусть />(для удобства), то получается соотношения:
/>
(6)
Сделаем замену переменных в (6) />
/>
(7)
Двухмодовая система
Рассмотрим систему (7).
Простейшие решения
ξ=0, η=0, θ=2c1k2t+const – неустойчивый узел в системе (5).
ξ=0, η=0, θ= θ(t), c12k4+2c1c2k2-1=0 – две особых точки седло и устойчивый узел. Узел теряет устойчивость на линии (c12+1)k4+2k2(1+c1c2)=0.
ξ=0, P(c1,c2,k)=(9c12+6c1c2-4-3c22)k4-2k2(3c1c2-4-3c22)-(4+3c22)
P(c1,c2,k)≤0, k<1 – пара особых точек. Одна из них устойчива при P(c1,c2,k)>-(4k2-1)2.
P(c1,c2,k)>0 – инвариантная прямая, при k<1/2 – устойчива.
Свойства системы
Ограниченность решений.
Из системы (7):
/>
Следовательно:
/>
Так как z(t) ограничена и/>, то ξ(t) и η(t) — ограничены.
Особые точки
ξ=0 или η=0 — уже рассматривались.
Другие особые точки определяются из уравнений
/>
Система может иметь:
Двукратный корень, если выполнены равенства
/>
Трехкратный при
/>
Ограниченная двухмодовая система
Мы перешли к системе (7) трех уравнений, в которой переменная θ играет роль угла и может неограниченно расти при t>∞. Сделаем замену переменных следующим образом:/>, получаем
/>
(8)
Систему (8) имеет ограниченное решение при z>0. Особые точки и решения, которые возникают при x=0 или y=0, рассмотрены выше.
Далее ограничим задачу, будем рассматривать систему (8) только при k=1.
Режимы
Система (8) — модель, в которой возникают различные режимы:
Стационарный
Простой предельный цикл
Пример. c1=3,c2=-4;k=1;
/>
Сложный предельный цикл
/>
Атрактор
/>
Не исключено проявление квазиатрактора
Данное проявление связанно с существованием нескольких различных в пространстве предельных областей, эти области могут находиться на очень близком расстоянии. В результате при численном анализе, траектория может скакать с одного решения на другое. Пример, существования двух областей притяжения на рис. при c1=1.21, c2=-9, k=1.0.
/>
Бифуркации
На рисунке показана карта бифуркаций в области обцыса c1=[1; 8], ордината c2=[-5; -5.67], k=1 с шагом 0.01 по параметрам c1 и c2.
/>
Каждой точке соответствует пара c1, c2 и цвет, обозначающий
красный — хаотическое поведение
синим — бифуркация удвоения периода
черным — остальные бифуркации пер
Список литературы
Лоскутов А.Ю., Михайлов А.С. «Введение в синергетику»: Учеб. руководство. — М.: Наука. Гл. ред. Физ.-мат. Лит., 1990. — 272с. — ISBN 5-02-014475-4
Ахромеева Т.С., Курдюмов С.П., Малинецкий Г.Г., Самарский А.А. «О классификации решений системы нелинейных диффузионных уравнений в окрестности точки бифуркации». — УДК 517.958
Малинецкий Г.Г. «Хаос. Структуры. Вычислительный эксперимент: Введение в нелинейную динамику.» — М.: Эдиториал УРСС, 2000. — 256 с. — ISBN 5-8360-0132-4