Реферат: Шпаргалка по физике для студентов 1-го курса (по билетам)

1-1)Областьприм клас. нерелятивист. механики.

V<<c,  <r>  >>  λ,  где λ= h/mV– длина волны Дебройля

1-2)Что такое материальная точка?

     МТ – это тело,формами и размерами которого можно пренебречь в условиях данной задачи. Дляописания движения необходимо ввести систему отсчета: 1) тело отсчета 2) системакоординат 3) часы

1-3)Что такое траектория, скорость и путь?

Траектория – линия, по которой движется в пространстве мат. точка.

r(t) = x(t)*i + y(t)*j + z(t) * k.  Движение можноопределить, если известны x(t), y(t), z(t).

Скорость– это вектор, равный отношению dr/ dt. Из определения скорости следует,что скорость направлена всегда по касательной к траектории.  V= V(x)*i+ V(y)*j+ V(z)*k,    написать |V| = …

 Путь – это длинатраектории, пройденной телом за рассматриваемый интервал времени. Прибесконечно малом инт-ле времени, путь тоже бесконечно малая величина.   dS = V *dt

<img src="/cache/referats/8784/image002.gif" v:shapes="_x0000_i1025">

1-4)Чтотакое ускорение, нормальное ускорение, τ-ускорение?

a= dV/dt= d^2r/dt^2,  расписать по осям инаписать модуль

В общем случае ускорение направлено произвольным образом.

Тангенциальное ускорение характеризует изменение скорости повеличине. Нормальное ускорение характеризует изменение скорости по направлению.

<img src="/cache/referats/8784/image004.gif" v:shapes="_x0000_i1026">    

2-1)1-ыйз-н Ньютона

Тело находится в состоянии покоя или прямолинейногоравномер. движения до тех пор, пока на него не действуют другие тела.  СО называется инерциальной, если в нейвыполняется 1-ый з-н Ньютона. ИСО много, тк любая СО, движущаяся равномерно и прямолинейноотносительно ИСО, также является ИСО.

(Нарисовать СО в ИСО)  r(t) = Vt+ r’(t),   V(t) = V+ V’(t)

2-2) 2-ой з-н Ньютона

Скорость изменения импульса тела равна действующей на телосиле F:     dp/dt= F

2-3) 3-ий з-н Ньютона

Силы, с которыми действуют друг на друга взаимодействующиетела, равны по величине и противоположны по направлению.

     F12 = -F21

2-4)  Типы фундаментальныхвзаимодействий

Сила – это вектор, характеризующий меру взаимодействиятел.

С точки зрения фундаментальной физики существует 4 видавзаимодействий.

1) СИЛЬНОЕ взаимодействие (между нуклонами в ядре атомов). Этовзаимодействие короткодействующее на расстояниях порядка размеров одного ядра(10e-15 метра).

2) ЭЛЕКТРОМАГНИТНОЕ взаимодействие (з-н Кулона). Отвечают за электроннуюструктуру атома. К ним относятся силы упругости, трения.

3) СЛАБЫЕ взаимодействия – они отвечают за ряд процессов в миреэлек. частиц, одним из которых явл. распад свободного нейтрона.

4) ГРАВИТАЦИОННОЕ вз. – з-н всемирного тяготения Ньютона.

2-5)Закон Гука

В основе силы упругости лежит электромагнитное взаимодействие. З-нГука: сила упругости пропорциональна величине деформации тела.      F = -kx.    k– коэф.жесткости, x– величина деформации

З-н Гука справедлив и для малых деформаций. Для тел существуетпонятие предела прочности – силы, при воздействии которых нарушается з-н Гука ипроисходит разрушение.

2-6) З-н сухого трения

Вызывается путем скольжения одной поверхности по другой илипопытками вызвать это скольжение. В основе лежит электромагнитноевзаимодействие.

если  F<kN, то F(тр) = F

если  F>kN, то F(тр) = kN

3-1)З-н изменения момента импульса системы

опр:  pi= miVi  ,   Pcистемы = ΣPi

dPсист/dt= ΣFвнешних

3-2)З-н сохранения импульса системы

Это следствие из закона изменения импульса системы

Pсист= const, если   ΣFвнеш= 0

Частные случаи з-на сохранения импульса системы:

а) система замкнута (нет взаимодействия с внешним миром)

б) ΣFвнеш<> 0,  но  ΣFxвнеш= 0 

   т.е. сумма проекцийвнешних сил на какую либо ось = 0

3-3)Что такое центр масс системы?

ЦМС – это точка, которая задается радиусом вектором R

R= Σrimi/ Σmi  è  xцм=  Σximi/Mсист  yцм= Σyimi/ Mсист

3-4)З-н движения центра масс

Vцм= ΣVimi/M= Pсист /M,    aцм = P’сист/M= ΣFвнеш/M

з-н движения:       Mсистaцм= ΣFвнещ

Если сумма внешних сил = 0 или если система замкнута ( все внешниесилы = 0), то ц.м. тела покоится или движется прямолинейно.

3-5)Что такое момент импульса системы?

опр: момент силы  Mi= rixFi

Моментом импульса относительно точки О называется вектор

L = r x p

Моментом импульса системы относительно точки О наз. вектор

L= Σi Mi = Σi rix pi

3-6)З-н изменения момента импульса системы

dLсист/dt = ΣMвнеш

3-7)З-н сохранения момента импульса системы

Следует из закона изменения момента импульса системы

Момент импульса системы сохраняется, если сумма моментов внешнихсил = 0

    Lсист= const,   если ΣMвнеш= 0

а) Момент импульса в замкнутой системе не изменяется

б) если ΣMxвнеш= 0, то сохраняетсяпроекция импульса системы на эту ось     ΣLxсист= const

3-8)Теорема о моменте импульса тела, движущемся в центр силовомполе.

Момент импульса тела, движущемся в центральном силовом поле,сохраняется.        (   F(r)= kr     )

4-1)Что такое работа  силы?+ мощность

Опр: dA = Fdr  (A>0, A=0, A<0)

Если на тело действует несколько сил, то работа результирующейсилы равна сумме работ всех сил в отдельности.

  dAрез= Fрезdr= ΣFidbr= ΣdAi

Работа на конечном участке траектории: A= S12Fdr

опр: мошностью называется величина P= dA/dt(мгн. мощность)

4-2)Определение потенциального поля.

Если на тело в каждой точке пространства действует сила, тоговорят, что тело находится в силовом поле. Если сила не зависит от времени вовсех точках пространства, то говорят, что поле стационарно.  (Fкул   Fграв)

Стационарное силовое поле назыввается потенциальным, если работасил поля при перемещении тела из одной точки в другую не зависит от траектории,по которой перемещали тело.

СЛЕДСТВИЕ: работа сил поля, при перемещении тела по замкнутойтраектории для потенциальных полей = 0.

4-3)Определение потенциальной энергии.

В потенциальном поле можно ввести ф-ию, зависящую от координатыточки пространства, такую, что работа при перемещении из 1 в 2:   A12= U(r1) – U(r2).

Ф-ия U(r) называется потенциальной энергией тела, находящемся в данномпотенциальном поле.

СВЯЗЬ между пот.энергией и силой:

F’= -grad U = -(i dU/dx + j dU/dy + k dU/dz)

4-4)Потенциальная энергия различных полей.

а) гравитационного и кулоновского поля

   Эти поля центральные.Пусть Uкул(бескон) = 0

  U(r) =  -G * Mm/r

  U(r) = qQ/4πεε0r

б) пот. энергия в однородном гравитационном поле

   Пусть пот. энергия наповерхности = 0, тогда  Uпот= mgh

в) деформации

Пусть, когда пружина не сдвинута, пот. энергия деформации = 0

Тогда   Uупруг= kx2 / 2

 

5-1)З-н изм-ия кинет. энергии материальной точки

Величина T= mV2/2 назыв. кинетической энергией

Изменение кинетической энергии = работе всех сил, приложенных ктелу.             T2– T1= A1-->2всех сил

5-2)Что такое механическая энергия тела?

Величина, равная сумме кинетических и потенциальных энергийназывается механической энергией.     E = T + U

5-3)З-н изменения механической энергии тела

    (T2+ U2) – (T1+ U1) =  A12непот сил

       E2  -  E1   =   A12непот сил

Работа непотенциальных сил равна изменению механическойэнергии тела.

непотенц. силы:  трение,силы сопротивления

потенциальные: гравитация, кулон (упругость)

Если тело находится в потенциальных полях, то у него сохраняетсямеханическая энергия.

5-4)Что такое финитное и инфинитное движение?

<img src="/cache/referats/8784/image006.jpg" v:shapes="_x0000_s1027">               Пусть мат. точак движется впроизвольном потенциальном                                                                                                  поле.  В точках x1, x2, x3– кинетическая энергия обращается в 0.

В ост. области кинетическая

энергия положительна, значит тело

обладает скоростью.

На рисунке x2x3– это потенциальный

барьер, а x1x2– потенциальная яма.

Если частица при своем движении не

может удалиться на бесконечность,

движение называется финитным (в

потенциальной яме). Если же частица

может уходить сколь угодно далеко,

движение называют инфинитным.

Например финиттное – электрон в ядре

атома или планеты вокруг солнца.

5-5)Что такое абс-но упругий и неупругий удары?

При столкновении тел, в области соприкосновения возникают большиесилы, которые приводят к деформации тел. Если к концу столкновения, телаполностью восстанавливают форму, то эти столкновения абсолютно упругие. ;-)

Если тела слипаются и движутся вместе, то это абсолютно неупругоестолкновение.

При абсолютно упругом столкновении сохраняется суммарная кинет.энергия сталк. тел. При неупругом столкновении кинет энергия тел несохраняется, т.к. часть ее переходит во внутреннюю энергию тел (остаточнаядеформация, тепловая…)

При всех видах столкновений и взрывах выполняется ЗСИ.

АУУ: m1V12 + m2V22= m1U12 + m2U22,    m1V1 + m2V2= m1U1 + m2U2

AНУ:  m1V12+ m2V22 = (m1+ m2)U2+ Qвнутр, m1V1 + m2V2= (m1+m2)U

6-1) Что такое поступательное движение?

Это движение, при котором любая прямая, связанная с телом,перемещается параллельно самой себе. В этом случае скорость всех точек тела влюбой момент времени одинаковы (в век смысле)

6-2)Что такоевращательное движение?

Это движение, при котором все точки движутся по окружностямотносительно некоторой оси вращения.

6-3)Как описатьдвижение твердого тела?

Твердое тело – это тело, деформациями которого в усл данной задачиможно пренебречь.

Введем связанную с телом систему координат o’x’, o’y’, o’z’.

Пусть в начальный момент времени эта система совпадает с ox, oy, oz. Для однозначного задания положения тела впространстве  в произвольный моментвремени t, необходимо знать 6 величин:

Три координаты радиус-вектора R(t), которые характеризуют началокоординат о’ и три угла, которые ориентируют штриховую систему координат впространстве.

6-4)З-н, опр движениец.м. твердого тела.

Чаще всего, начало штриховой системы координат помещают в центрмасс тела, т.к. в этом случае наиболее просто описывается движение точки o’.

   Maцм= ΣFвнеш,             aц.м.= d2R(t) / dt2

Это означает, что ц.м. твердого тела движется так, как двигалась быматериальная точка с массой, равной массе тела, под действием всех приложенныхк нему сил.

6-5)З-ндинамики вращения твердого тела.

ОПР: угл скорость: ω = dφ/dt,  угл. уск: β =dω/dt= d2φ/dt2

V = ωR,   a = βR

Получим з-н динамики вращения тв. тела вокруг закрепленной оси:

dL/ dt= ΣMвнеш, где  L= ΣmirixVi,   Mkвнеш= rxF

Тот же з-н, на ось Z.

6-6)Что такое моментинерции?

Величина I, равная суммепроизведений элементарных масс на квадраты их расстояний от некоторой оси,называют моментом инерции тела относительно данной оси.

I = Σ mi Ri2

6-7)Теорема Штейнера.

Момент инерции Iотносительнопроизвольной оси равен суиие момента инерции Iц.м.относительно оси, параллельной данной и проходящей чеоезцентр масс тела, и произведения массы тела mна квадрат расстояния dмежду осями:

          I = Iц.м.+ md2

7-1)Что такоеплоско-параллельное движение?

Это движение, при котором все точки тела движутся в параллельныхплоскостях. (например, бревно по скату)

7-2)З-н сохр. моментаимпульса для тела, вращающегося вокруг закрепленной оси.

dLz/dt= ΣMzвнеш

Момент импульса тела, вращающегося вокруг закрепленной осисохраняется, если сумма внешних проекций сил на ось zравна 0.

  Lz= const   если    ΣMzвнеш= 0.

7-3)Что такое кин. эн-ятела, вращ вокруг закр оси.

а) Вращение вокруг неподвижной оси

   T= ΣmiVi2/2 = ω2/2 ΣmiRi2= Iω2/ 2

б) кинет энергия тела при алоском движении:

T= mVц.м.2/ 2  +   Iц.м.ω2/ 2

8-1)Закон Кулона.

Сила взаимодействия двух неподвижных точечных зарядовпропорциональна величине каждого из зарядов и обратно пропорциональна квадратурасстояния между ними.

       F = Qq / 4πε0r2* r / r

8-2)Что такоенапряженность эл. поля?

Это векторная величина, = отношению силы, действующей на пробныйзаряд к этому заряду.

8-2)Что такое силлинии. Векторы напр. эл. поля.

Для графического представления эл. поля используют понятие силовыхлиний:

а) силовые линии эл. поля – это линии, касательные к которым вкаждой точке пространства совпадают с напряженностью эл.поля.

б) силовые линии не пересекаются

в) силовые линии начинаются на положительных зарядах, азаканчиваются на отрицательных или на бесконечности.

г) густота силовых линий пропорциональна величине напряженностиэл. поля.

8-3)Теорема Гаусса.   ∮EdS= ΣQi/ ε0

Поток вектора Eчерез любуюпроизвольную замкнутую поверхность dSравен суммезарядов, заключенных внутри поверхности dS.

8-4)Поле, равн.заряженной плоскости:

σ = q/S         E = σ / 2ε0

8-5)Поле равномернозаряженной нити:

 λ= q/l      E(r) = λ/ 2πrε0

8-6)  Поле равномерно заряженной сферы:

          E(r) = Q / 4πε0r2

9-1) Что такое потенциал электрост-го поля?

Потенциал численно равен потенциальной энергии, которой обладал быв данной точке поля единичный положительный заряд.

 φ= U(r) / q

9-2)Потенциал эл. поляточечного заряда.

Потенциал поля – это характеристика самого поля без относительнойвеличины пробного заряда:

  φ(r) = Q / 4πε0r

9-3)Процедуравычисления потенциала эл. поля, созданного распределенным зарядом.

Если эл. поле задается зарядом, распределенным по объему инепрерывным в пространстве, то потенциал такого электрост. поля вычисляетсяследующим образом:

<img src="/cache/referats/8784/image008.jpg" v:shapes="_x0000_s1028">dφ= dq/ 4πε0|R-r|

φ= ∫ dq/ 4πε0|R-r|                                                               R-r

                                                                                  r

                                                                                                                     R    

9-4)Связь между напрэл. поля и потенциалом:

S12qEdr= φ1-φ2

E = -grad φ

10-1)Что такоенапряженность поля пробоя диэлектрика?

Диэлектрики – в-ва, кот в обычном состоянии не проводят эл ток,т.к. в них нет свободных зарядов.

Если диэлектрик поместить в очень сильное электр. поле, топроисходит пробой диэлектрика (молния, разряд).

Еат= 1011 В/м

сухой воздух:  Епробоя = 106     NaCl:    1011

10-2) Типы поляризации диэлектриков.

а) Электронная поляризация (H2, O2, N2).

   Это когда подвоздействием поля электронная орбита несколько смещается вокруг ядра атома.

б) Ориентационная поляризация (CO, NH, HCl)

   Это когда диполипод воздействием поля выстраиваются определенным образом.

в) Ионная поляризация(NaCl)

  Под воздействиемполя выстраиваются ионы в решетке

10-3) Что такое электрический диполь?

Эл. диполем называется система двух одинаковых по величинеразноименных точечных зарядов +qи –q, расстояние l между которыми значительноменьше расстояния до тех точек, в которых определяется поле системы.

ОПР: диполь-момент: p= ql

10-4) Что такое вектор поляризации диэлектрика?

Это суммарный дипольный момент в еденице объема в-ва.

P= Σpi/ V

10-5) Определение вектора электр. смешения.

Это величина, определяемая соотношением:  D= ε0E+ P

 D= εε0E          размерность [Кл/м2]

Этот вектор всегда непрерывен и не зависит от свойствсреды.

10-6) Т-ма Гаусса для эл. поля в диэлектрике.

<span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»;mso-fareast-font-family:PMingLiU">∮

sDdS= Σqвнеш

11-1)Ур-ияэл-го поля в диэлектрике в интегр. ф-ме

<span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»">∮Г

DdS= ∫ГρdV        ρ – плотность заряда

<span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»">∮

Edr= 0       -  условие потенциальности эл.поля

D= εε0E

11-2) Ур-ия эл-го поля в диэл-ке в дифф. форме.

div D = ρ,   rot E = 0,   D = εε0E

11-3) Граничные условия для электростат. поля:

Для вектора эл. поля и эл. смещения:

tgα2 / ε2= tgα1 / ε1

11-4) Что такое rot и div?

div A = dAx/dx + dAy/dy+ dAz/dz

           |  i         j      k     |

rot A = | d/dx  d/dy d/dz |

           |  Ax      Ay     Az   |

11-5) Теорема Остроградского – Гаусса

<span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»">∮

sAdS = <span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»; mso-ansi-language:EN-US">∫vdiv AdV

11-6)Теорема Стокса

<span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»;mso-ansi-language:EN-US">∮

ГAdr = <span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»; mso-ansi-language:EN-US">∫Srot AdS

12-1) Распр-ие поля и зарядов в заряж проводнике.

Проводник- в-во, в котором есть свободные носителизарядов, которые способны двигаться под влиянием сколь угодно малого поля.

а)  Напряженностьполя внутри проводника = 0. К этому приводит перераспределение собственныхзарядов.

В начальный момент после нанесения заряда на проводник, впроводнике начинают перетекать собств. заряды и это перетекание происходит дотех пор, пока суммарное поле внешних зарядов и собственных не превратиться в 0.

б) Весь объем и поверхность являются эквипотенциальными.

в) Напряженность поля вблизи поверхности проводника (внеего) перпендикулярно поверхности.

г) Весь нанесенный заряд распределен по поверхностипроводника.

д) Существует связь между напряженностью поля вблизипроводника и поверхностной плотностью зарядов. E = σ/ε0

е) наибольшая плотность зарядов на остриях проводника

12-2) Проводник во внешнем эл.поле

При помещении проводника во внешнее ел. поле, в немпросходит перетекание свободных зарядов и в результате те же закономерности,что и в 12-1.

а) Напряж. внутри = 0

б) Весь объем и поверхность эквипотенциальны

в)  Зарядов внутринет

г) Они распределены по поверхности

д) Напряж. поля вблизи проводника перп. поверхности

е) плотность поверхностных зарядов связана с напр. полявблизи поверхности     E= σ / εε0

12-3) Что такое эквипотенциальная поверхность?

Воображаемая поверхность, все точки которой имеютодинаковый потенциал, называется ЭП поверхностью.   φ(x, y, z) = const

12-5) Электроемкость уединенного проводника.

Коэффициент пропорциональности C между потенциалом и зарядом называетсяэлектроемкостью.

    C = q / φ

12-6)Емкость различных конденсаторов

а) плоский:   С = Q/U= εε0S/d

б) цилиндрический: С = Q/U= 2πhεε0/ln(R/r)

в) сферический  C=4πεε0*Rr/(R-r)

13) Энергия вз. системы точ. зарядов   W= 1/2Σqiφi

13-1) Энергия заряженного уед. проводника

W= ½*φQ= Q2/2C= φ2C/2

Нарисовать проводник (E=0, ρ=0, φ= const)

13-2)Энергия заряженного конденсатора

Нарисовать 2 пластины (φ1, +Q, φ2, -Q)

W = ½*QU = ½*U2C = Q2/2C

13-3,4) Плотность энергии эл. поля в в-ве (в вакууме)

ω= W/ V= ½*εε0E2= ½*ED=½*D2/εε0

13-5) Составляющие энергии эл. поля в в-ве

ω= ½*ED = ½*ε0E2 + ½*EP

½*ε0E2– плотность энергии в вакууме

½*EP – работа эл. поля, затраченная на поляризацию в-ва

14-1) Что такое эл. ток?

Это направленное движение заряженных частиц.

14-2) Условия, необходимые для протекания тока.

а) наличие свободных зарядов в среде

б) Внутри проводника должно сущ. эл. поле

в) Эл. цепь должна быть замкнута

ОПР:  I = dq/dt,  j = qnU

14-3) Уравнение непрерывности

Рассмотрим в среде, где тече ток замкнутую поверхность S.

I = <span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»; mso-ansi-language:EN-US">∮

SjdS = -dQ/dt,             div j = -dρ/dt

Эти ур-ия абсолютно эквивалентны и называютя ур-яминепрер.

14-4) Закон Ома в дифф. форме

j= σE = E/ ρ

σ– проводимость вещества, ρ– удельное сопротивление

14-5) Зависимость сопр металлов от температуры.

При достижении критической температуры (низкой)наблюдается явление сверхпроводимости у некоторых металлов (Pb, Sn, Al, Zn).

При этом сопротивление становится близким к 0.  (график)

14-6) Явление высокотемп сверхпроводимости

В конце 80-х было открыто явление высокотемпер.сверхпроводимости. Оказалось, что некоторые керамики обладаютсверхпроводимостью вплоть до Tкрит= 1000К.

15-1) Что такое ЭДС?

ЭДС – это работа сторонних сил над еденичным положительнымзарядом.     ε= Aстор.сил / q              (рисунок)

15-2) Правила Кирхгоффа.

1) Алгебраическая сумма токов, сходящихся в узле = 0.(Сумма втекающих токов = сумме вытекающих)

2) В любом замкнутом контуре алгебраическая сумма паденийнапряжений = алгебраической суме ЭДС.

Для того, чтобы воспользоваться этим законом, нужно:

а) расставить произвольным образом токи

б) выбирают произвольным образом направление обхода тока

в) правило знака: если ток совпадает с направлениемобхода, то +.

15-3) З-н Джоуля-Ленца в дифф. форме.

Этот з-н позволяет выщитывать тепло, выделяющееся насопротивлении, при протекании тока.

ω= σE2= jE= E2/ρ= j2/σ = ρj2

15-4) З-н Джоуля-Ленца в школьной форме.

dQ = I2 Rdt

16-1) Закон Био-Савара-Лапласа

   dB= μ0/4π*I[dlxr] / r3

провод:B = μ0I/2πb      круг:  B = μ0I/2R

16-2) З-н полного тока. Теорема циркуляции.

<span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»">∫

SBdS= 0   Поток вектора B через зам. поверхность S = 0.

<span Lucida Sans Unicode",«sans-serif»;mso-ansi-language:EN-US">∮

ГBdl = μ0ΣIвнутри контура

в дифф ворме:   rotB= μ0j,   divB= 0

16-3) Что такое линии магнитной инд-ии и их св-ва.

Магнитное поле удобно изображать с помощью линий магнитнойиндукции, они проводятся след. образом:

а) в каждой точке пространства вектор магнитной индукциисовпадает с напряженностью вектора B.

б) Линии магнитной индукции замкнуты и не пересекаются(магнитных зарядов не существует)

в) густота линий пропорциональна модулю B.

16-5) Принцип суперпозиции для магнитного поля.

Магнитное поле любого тока представляет из себя векторнуюсуперпозицию полей, создаваемых отдельными элементами тока.

  B= ΣBi

17-1) Сила Лоренца

Это сила, действующая на движущийся заряд со сторонымагнитного поля, перпенд. скорости заряда.

F= q [VxB]

Эта сила не изменяет скорости частицы, а меняет лишь еенаправление.

17-2) Движение частицы в однородном магн. поле

Она движется по винтовой лестнице, если влетела под угломα.

R= mV/qB, T = 2πm/qB, h = 2πmVcosα/qB

17-3) Закон Ампера

Сила, действующая со стороны магнитного поля на кусокпроводника с током.

    dF = I dlxB

17-4) Момент силы, действующей на виток с током в однородноммагнитном поле.

Момент силы, действ. на замкн. контур с током в однородноммагн. поле не зависит от точки пространства, отн. кот. он вычисляется.

M= pm x B

pm– магнитный момент,       pm = ISn

17-5) Что такое магнитный момент витка с током?

pm– магнитный момент,       pm = ISn

Он  совпадает снаправлением положительной нормали к контуру

17-6) Работа сил магн. поля при перем проводника.

<img src="/cache/referats/8784/image009.gif" v:shapes="_x0000_s1035"><img src="/cache/referats/8784/image009.gif" v:shapes="_x0000_s1034"><img src="/cache/referats/8784/image009.gif" v:shapes="_x0000_s1029"><img src="/cache/referats/8784/image010.gif" v:shapes="_x0000_s1031">A12 = I ( BS2 – BS1)

A12 = I (φ2 – φ1)

<img src="/cache/referats/8784/image011.gif" v:shapes="_x0000_s1038"><img src="/cache/referats/8784/image012.gif" v:shapes="_x0000_s1033">                                                             B                   l         

                                                  Δx</s

еще рефераты
Еще работы по физике