Реферат: Принцип относительности Эйнштейна
Средняя школа №6
Реферат по физике
на тему:
Принцип
относительности
Эйнштейна
ученика 11 класса «М»
Клина Романа
<span Arial",«sans-serif»; mso-bidi-font-family:«Times New Roman»">Химки — 1998 г.
<span Arial",«sans-serif»; mso-fareast-font-family:«Times New Roman»;mso-bidi-font-family:«Times New Roman»; mso-ansi-language:RU;mso-fareast-language:RU;mso-bidi-language:AR-SA"><span Arial",«sans-serif»; mso-bidi-font-family:«Times New Roman»">
<span Arial",«sans-serif»; mso-bidi-font-family:«Times New Roman»">Содержание
<span Arial",«sans-serif»; mso-bidi-font-family:«Times New Roman»">
<span Arial",«sans-serif»; mso-bidi-font-family:«Times New Roman»">
TOCo «1-3» Биография Альберта Эйнштейна… GOTOBUTTON_Toc419631260 PAGEREF _Toc4196312603
Относительностьодновременности событий… GOTOBUTTON_Toc419631262 PAGEREF _Toc4196312624
ПреобразованияЛоренца… GOTOBUTTON_Toc419631263 PAGEREF _Toc4196312635
Зависимостьмассы тела от скорости… GOTOBUTTON_Toc419631264 PAGEREF _Toc4196312645
Законвзаимосвязи массы и энергии… GOTOBUTTON_Toc419631265 PAGEREF _Toc4196312657
Значениетеории относительности… GOTOBUTTON_Toc419631269 PAGEREF _Toc4196312698
Списокиспользованной литературы:… GOTOBUTTON_Toc419631273 PAGEREF _Toc4196312739
<span Arial",«sans-serif»; mso-fareast-font-family:«Times New Roman»;mso-bidi-font-family:«Times New Roman»; mso-ansi-language:RU;mso-fareast-language:RU;mso-bidi-language:AR-SA">Биография АльбертаЭйнштейна(1879-1955)
Выдающийся физик, создатель теории относительности,один из создателей квантовой теории и статистической физики.
Родился в Германии, вгороде Ульме. С 14 лет вместе с семьей жил вШвейцарии, где в 1900 г. окончил Цюрихский политехникум. В 1902-1909 гг. служилэкспертом патентного бюро в Берне. В эти годы Эйнштейн создал специальнуютеорию относительности, выполнил исследования по статистической физике, броуновскому движению, теории излучения идр. Работы Эйнштейна получили известность, и в 1909 г. он был избран профессором Цюрихского университета, а затем —Немецкого университета в Праге. В 1914 г. Эйнштейн был приглашен преподавать вБерлинский университет. В период своей жизни в Берлине он завершил созданиеобщей теории относительности, развилквантовую теорию излучения. За открытие законов фотоэффекта и работы в области теоретическойфизики Эйнштейн получил в 1921 г. Нобелевскую премию. В 1933 г. послеприхода к власти в Германии фашистов Эйнштейн эмигрировал в США, в Принстон, где он до конца жизни работал в Институтевысших исследований.
В 1905 г. былаопубликована специальная теория относительности — механика и электродинамикател, движущихся со скоростями, близкими к скорости света.
Тогда же Эйнштейн открыл закон взаимосвязи массы иэнергии (Е=mc2), который лежит в основе всей ядерной энергетики.
Ученый внес большой вклад в развитие квантовой теории. Вего теории фотоэффекта свет рассматривается как поток квантов (фотонов). Существование фотонов былоподтверждено в 1923 г. в экспериментахамериканского физикаА. Комптона. Эйнштейн установилосновной закон фотохимии (закон Эйнштейна), по которому каждый поглощенныйквант света вызывает одну элементарную фотохимическую реакцию. В 1916 г. онтеоретически предсказал явление индуцированного (вынужденного) излучения атомов,лежащее в основе квантовой электроники.
Вершиной научного творчества Эйнштейна стала общая теория относительности, завершенная им к1916 г. Идеи Эйнштейна изменили господствовавшие в физике со времен Ньютона механистические взгляды на пространство, время и тяготение ипривели к новой материалистической картине мира.
Ученый работал и над созданием единой теории поля,объединяющей гравитационные и электромагнитные взаимодействия. Научные труды Эйнштейна сыгралибольшую роль в развитии современной физики — квантовой электродинамики, атомной и ядерной физики, физики элементарных частиц, космологии,астрофизики.
А. Эйнштейн был членом многих академий мира и научныхобществ. В 1926 г. его избрали почетным членом Академии наук СССР.
Относительность одновременности событий
В механикеНьютона одновременность двух событий абсолютна и не зависит от системы отсчёта.Это значит, что если два события происходят в системе K в моменты времени t и t1, а в системе K’ соответственно в моменты времени t’ и t’1 , то поскольку t=t’, промежуток времени между двумя событиями одинаков в обеихсистемах отсчёта
<img src="/cache/referats/943/image002.gif" v:shapes="_x0000_i1025">
В отличие отклассической механики, в специальной теории относительности одновременностьдвух событий, происходящих в разных точках пространства, относительна: события,одновременные в одной инерциальной системе отсчёта, не одновременны в другихинерциальных системах<span Times New Roman",«serif»;mso-fareast-font-family:«Times New Roman»; mso-ansi-language:RU;mso-fareast-language:RU;mso-bidi-language:AR-SA">[1]
,движущихся относительно первой. На рисунке (см. ниже) расположена схемаэксперимента, который это иллюстрирует. Система отсчета K связана с Землёй, система K’ — с вагоном, движущимсяотносительно Земли прямолинейно и равномерно со скоростью v. На Земле и в вагоне отмечены точки А,М, В и соответственно А’, M’ иВ’, причем АМ=МВ и А’M’=M’B’. В момент, когдауказанные точки совпадают, в точках А и В происходят события — ударяют двемолнии. В системе К сигналы от обоих вспышек придут в точку М одновременно, таккак АМ=МВ, и скорость света одинакова во всех направлениях. В системе К’, связанной с вагоном,сигнал из точки В’ придетв точку M’ раньше, чемиз точки А’, ибо скоростьсвета одинакова во всех направлениях, но М’ движется навстречу сигналу пущенному из точки B’ и удаляется от сигнала, пущенного източки А’.Значит, события в точках А’ и B’ не одновременны: события в точке B’ произошло раньше, чем вточке A’. Если бы вагондвигался в обратном направлении, то получился бы обратный результат.<img src="/cache/referats/943/image004.jpg" v:shapes="_x0000_i1026">
Понятие одновременностипространственно разделенных событий относительно. Из постулатов теорииотносительности и существования конечнойскорости распространениясигналов следует, что в разных инерциальныхсистемахотсчёта время протекаетпо-разному.
ПреобразованияЛоренцаВ соответствиис двумя постулатамиспециальной теории относительности между координатами и временемв двух инерциальных системахК иК' существуютотношения, которые называютсяпреобразованиямиЛоренца.
В простейшем случае,когда система К’движется относительно системы К соскоростью vтак, как показано на рисунке (см ниже), преобразования Лоренцадля координат и времени имеют следующий вид:
<img src="/cache/referats/943/image006.gif" v:shapes="_x0000_i1027">, <img src="/cache/referats/943/image008.gif" v:shapes="_x0000_i1028"> <img src="/cache/referats/943/image010.gif" v:shapes="_x0000_i1029"> <img src="/cache/referats/943/image012.gif" v:shapes="_x0000_i1030">
<img src="/cache/referats/943/image014.gif" v:shapes="_x0000_i1031">, <img src="/cache/referats/943/image016.gif" v:shapes="_x0000_i1032"> <img src="/cache/referats/943/image018.gif" v:shapes="_x0000_i1033"> <img src="/cache/referats/943/image020.gif" v:shapes="_x0000_i1034">
Из преобразований Лоренца вытекает тесная связь междупространственными и временными координатами в теории относительности; не толькопространственные координаты зависят от времени (как в кинематике), но и время вобеих системах отсчёта зависит от пространственных координат, а также от скорости<img src="/cache/referats/943/image022.gif" v:shapes="_x0000_i1035"> движения системыотсчёта K’.
Формулы преобразований Лоренца переходят в формулы кинематики при v/c<<1. В этом случае
<img src="/cache/referats/943/image024.gif" v:shapes="_x0000_i1036"> <img src="/cache/referats/943/image008.gif" v:shapes="_x0000_i1037"> <img src="/cache/referats/943/image010.gif" v:shapes="_x0000_i1038"> <img src="/cache/referats/943/image026.gif" v:shapes="_x0000_i1039">
<img src="/cache/referats/943/image028.gif" v:shapes="_x0000_i1040">, <img src="/cache/referats/943/image016.gif" v:shapes="_x0000_i1041"> <img src="/cache/referats/943/image018.gif" v:shapes="_x0000_i1042"> <img src="/cache/referats/943/image030.gif" v:shapes="_x0000_i1043">
Переход формул теорииотносительности в формулы кинематики при условии v/c <<1 являетсяпроверкой справедливости этих формул.
Зависимостьмассы тела от скоростиЗависимостьсвойств пространства и времени отдвижения системы отсчета приводит к тому, что сохраняющейся при любыхвзаимодействиях тел является величина
<img src="/cache/referats/943/image032.gif" v:shapes="_x0000_i1044">
называемая релятивистским импульсом, ане классический импульс.
Классическийзакон сложенияскоростей и классический закон сохранения импульса являются частными случаямиуниверсальных релятивистских законов и выполняются только при значенияхскоростей, значительно меньших скорости света в вакууме.
<span Times New Roman",«serif»; mso-fareast-font-family:«Times New Roman»;mso-ansi-language:RU;mso-fareast-language: RU;mso-bidi-language:AR-SA">Релятивистский импульс теламожно рассматривать как произведение релятивистской массы т тела на скорость его движения. Релятивистская масса т тела возрастает с увеличением скоростипо закону
<img src="/cache/referats/943/image034.gif" v:shapes="_x0000_i1045">,
где <img src="/cache/referats/943/image036.gif" v:shapes="_x0000_i1046"> — масса покоя тела, <img src="/cache/referats/943/image022.gif" v:shapes="_x0000_i1047"> — скорость егодвижения.
Возрастание массы тела сувеличением скорости приводит ктому, что ни одно тело с массойпокоя, не равной нулю, не может достигнуть скорости, равнойскорости света в вакууме, или превысить эту скорость. Скорость <img src="/cache/referats/943/image022.gif" v:shapes="_x0000_i1048"><img src="/cache/referats/943/image038.gif" v:shapes="_x0000_i1049"><img src="/cache/referats/943/image038.gif" v:shapes="_x0000_i1050"><img src="/cache/referats/943/image040.gif" v:shapes="_x0000_i1051">
При<img src="/cache/referats/943/image042.gif" v:shapes="_x0000_i1052"> выражение для импульсапереходит в то, которое используется в механике Ньютона <img src="/cache/referats/943/image044.gif" v:shapes="_x0000_i1053"><img src="/cache/referats/943/image046.gif" v:shapes="_x0000_i1054"> понимается масса покоя(<img src="/cache/referats/943/image048.gif" v:shapes="_x0000_i1055">),ибо при <img src="/cache/referats/943/image042.gif" v:shapes="_x0000_i1056"> различие <img src="/cache/referats/943/image046.gif" v:shapes="_x0000_i1057"><img src="/cache/referats/943/image036.gif" v:shapes="_x0000_i1058">
<img src="/cache/referats/943/image049.gif" v:shapes="_x0000_i1059">
Рисунок №2
Законвзаимосвязи массы и энергии
Полная энергия Етела (или частицы) пропорциональна релятивистской массе <img src="/cache/referats/943/image051.gif" v:shapes="_x0000_i1060">(закон взаимосвязи массы и энергии):
<img src="/cache/referats/943/image053.gif" v:shapes="_x0000_i1061">
где с — скорость света в вакууме. Релятивистская массазависит отскорости<img src="/cache/referats/943/image055.gif" v:shapes="_x0000_i1062">, скоторой тело (частица) движетсявданнойсистемеотсчета. Поэтомуполная энергия различна в разныхсистемах отсчета<span Times New Roman",«serif»; mso-fareast-font-family:«Times New Roman»;mso-ansi-language:RU;mso-fareast-language: RU;mso-bidi-language:AR-SA">[2]
.Наименьшейэнергией <img src="/cache/referats/943/image057.gif" v:shapes="_x0000_i1063">(<img src="/cache/referats/943/image059.gif" v:shapes="_x0000_i1064">). Энергия <img src="/cache/referats/943/image057.gif" v:shapes="_x0000_i1065"> называется собственной энергией или энергией покоя тела (частицы):
<img src="/cache/referats/943/image061.gif" v:shapes="_x0000_i1066">
Энергияпокоя тела является его внутренней энергией Она состоит из суммы энергий покоявсех частиц тела <img src="/cache/referats/943/image063.gif" v:shapes="_x0000_i1067">относительнообщего центра масс и потенциальной энергии их взаимодействия. Поэтому
<img src="/cache/referats/943/image065.gif" v:shapes="_x0000_i1068"> и <img src="/cache/referats/943/image067.gif" v:shapes="_x0000_i1069">
где <img src="/cache/referats/943/image069.gif" v:shapes="_x0000_i1070"><img src="/cache/referats/943/image071.gif" v:shapes="_x0000_i1071">й частицы.
В релятивистской механикенесправедлив закон сохранения массы покоя. Например, масса покоя <img src="/cache/referats/943/image036.gif" v:shapes="_x0000_i1072"> атомногоядра меньше, чем сумма собственных масс частиц, входящих в ядро. Наоборот масса <img src="/cache/referats/943/image036.gif" v:shapes="_x0000_i1073"><img src="/cache/referats/943/image073.gif" v:shapes="_x0000_i1074"> и <img src="/cache/referats/943/image075.gif" v:shapes="_x0000_i1075">
<img src="/cache/referats/943/image077.gif" v:shapes="_x0000_i1076">
Несохранение массы покоя не означает нарушения законасохранения массы вообще. В теории относительности справедлив закон сохранениярелятивистской массы. Он вытекает из формулы закона взаимосвязи массы и энергии<img src="/cache/referats/943/image053.gif" v:shapes="_x0000_i1077">системе тел сохраняется полная энергия. Следовательно, сохраняется и релятивистская масса. В теории относительности законы сохранения энергии ирелятивистской массы взаимосвязаны и представляют собой единый закон сохранениямассы и энергии. Однако из этого закона
отнюдь не следует возможность преобразования массы в энергию и обратно. Масса иэнергия представляют собой два качественно различных свойства материи,отнюдь не «эквивалентных» друг другу. Ни один из известных опытных фактов недает оснований для вывода о «переходе массы в энергию». Превращение энергии системыиз одной формы в другую сопровождается превращением массы. Например, в явлениирождения и уничтожения пары электрон — позитрон, вполном соответствии с законом сохранения релятивистской массы и энергии, массане переходит в энергию. Масса покоя частиц (электрона и
позитрона) преобразуется в массу фотонов, то есть в массу электромагнитного поля.
ГипотезаЭйнштейна о существовании собственной энергии тела подтверждается многочисленнымиэкспериментами. На основе использования закона взаимосвязи массы и энергииведутся расчеты выхода энергии в различных ядерных энергетических установках.
Значениетеории относительностиСорок — пятьдесят лет назад можно было наблюдать очень большой интерес к теории относительности со стороны широких кругов несмотря на то, чтотогда в книгах и статьях по теории относительности речь шла об очень далеких отповседневного опыта и очень абстрактных вещах. Широкие круги проявилиудивительное чутье, они чувствовали, что теория, с такой смелостью посягнувшаяна основные представления о пространстве и времени, не может не привести присвоем развитии и применении к очень глубоким и широким производственно — техническим и культурным последствиям. Это предчувствие не обмануло людей. Воплощениемнового релятивистского учения об энергии, а следовательно, и всей теории относительностив целом является атомная эра, которая расширяетвласть человека над природой больше, чем этосделали предшествующие научные и технические революции.
Атомная эрабудет эрой дальнейших коренных преобразований физической картины мира. Сейчаснельзя предвидеть, каким образом изменятся представления о пространстве,времени, движении, элементарных частицах и их взаимодействиях. Можно указатьтолько на некоторые проблемы современной физики, которые, видимо, будут решенылишь при переходе к новой физической картине мира.
Теорияотносительности, созданная Эйнштейном в 1905 г., стала законченной теориейдвижения макроскопических тел. Её применение втеории элементарных частиц наталкивается наряд серьезных трудностей, которые, быть может, свидетельствуют о необходимости новогопонимания принципа относительности. Развитие атомной и особенно ядерной физики- блестящий триумф теории Эйнштейна — указывает вместе с тем на возможное дальнейшееразвитие и обобщение этой теории.
Теорияотносительности ждет дальнейшего развития и обобщения и в другом направлении,помимо картины движений, взаимодействий и трансмутацийэлементарных частицв областях порядка 10-13 см, Она все в большей степенистановится теорией, описывающей строение космических областей, по сравнению скоторыми исчезающе малы расстояния междузвездами и даже расстояния между галактиками.
Список использованнойлитературы:
1.<span Times New Roman"">
2.<span Times New Roman"">
«Справочноеруководство по физике»3.<span Times New Roman"">
«Беседы о теорииотносительности»<span Times New Roman",«serif»;mso-fareast-font-family: «Times New Roman»;mso-ansi-language:RU;mso-fareast-language:RU;mso-bidi-language: AR-SA">[1]
Системы отсчёта, в которыхсправедлив закон инерции (первый закон Ньютона) называют инерциальнымисистемами отсчёта<span Times New Roman",«serif»;mso-fareast-font-family: «Times New Roman»;mso-ansi-language:RU;mso-fareast-language:RU;mso-bidi-language: AR-SA">[2]
Тело (или частица) не находитсяв силовом поле