Реферат: Плоскі хвилі в гіротропному середовищі

Нехай />/>. Не реагує на складову />, а тільки />. Обертання магнітного моменту відбувається лише у площині />.

/>/>.

Розповсюджуюче плоске поле

/>.

/>.

Запишемо рівняння Максвела:

/>

Ми розглядаємо /> — скаляр, тобто просто ферит. Використовуємо формулу />; тоді рівняння Максвела можна записати в такому вигляді:

/>.

Позначимо /> — це уповільнення, оскільки /> — новий хвильовий вектор, /> — хвильовий вектор без фериту.

/>

/>.

Розглянемо прості випадки:

/>(хвиля розповсюджується вздовж поля): />.

Тут мають місце пряма і зворотна хвилі:

/>, />. Тут буде />. Крім того, отримаємо />, де “-“ – права хвиля, “+” – ліва хвиля. Це означає, що при падінні на ферит лінійна поляризація розкладається на дві зустрічні кругові поляризації:

/>

Це має місце і у всіх інших середовищах, але там це не має значення. Далі права кругова поляризація буде обертати магнітний момент, і для неї буде />, а ліва кругова поляризація магнітний момент обертати не зможе, ферит для неї не існує, тобто стала розповсюдження буде />. Звідси випливає ефект Фарадея.

/>(ефект Катоне-Мутона) – подвійне променезаломлення.

Отримаємо дві незалежні системи рівнянь:

/>

/>.

Знову маємо дві незалежні хвилі з різними />.

Р/>озглянемо дві хвилі з круговою поляризацією:

Тобто, у взаємодіючій хвилі довжина хвилі буде менша. Зсунемось від початку на період />, тоді друга хвиля повернеться в початковий стан, а перша не встигне. Тоді />дасть вектор під кутом />до нульової площини. /> — кут Фарадея (кут повороту площини поляризації). />, ми розглянули />. Цей кут змінюється в залежності від відстані.

/>