СТАТЬИ
И ПУБЛИКАЦИИ
Вход или Регистрация |
ПОМОЩЬ В ПАТЕНТОВАНИИ | НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ФОРУМ | Научно-техническая библиотека |
МОДЕЛЬНАЯ ЛИНЕАРИЗАЦИЯ КВАНТОВОЙ ХРОНОДИНАМИКИ
© Олег Орестович Фейгин
СВРП ИННТИ УАННП
г. Харьков, Украина
Контакт с автором: fond@online.kharkiv.com
www.geocites.com/fond_naukaДуализм феноменологической реинтерпретации в модельных построениях дискретной темпоралогии и квантовой хронофизики требует привлечения целого ряда апроксимационных процедур. Среди них выделяются простотой и наглядностью методы однородной линеаризации. Их эффективность наглядно проявляется при теоретическом описании динамики локализации материальных микрообъектов на выделенных темпоральных оболочках пространственно-временного континуума /ТОК/.
Представляемое сообщение посвящено анализу методов модельной линеаризации в некоторых специальных разделах квантовой хронодинамики. Полученные результаты применяются для феноменологического описания экспериментальных эффектов, связанных со свойствами физического вакуума.
В предыдущих работах [8, 9] реинтерпретировался ряд теоретических результатов, полученных для механики хроноквантов [1 - 5]. Аналогично исследовались [2, 3] идентификации произвольных состояний пси-функций, адекватизированных совокупными хроноквантовыми ТОК - локализациями с различными амплитудами вероятности. Далее было показано [6], что амплитуда вероятности основного перехода из одной ТОК в другую равна сумме произведений амплитуд промежуточных и конечных локализаций в прямом и сопряженном представлении.
Аналитические построения для амплитуд вероятности ТОК-локализаций в операторном виде [6] имели вид
{T(b)} = <T(b)|T(a, b)|T(a)> = S <T(b)|T(i)> <T(i)|T(a, b)|T(j)> <T(j)|T(a)>; <T(b)|T(a)> = S <T(b)|T(b-a)>
<T(b-a)|T(a)>; <T(b)|T(a)> = <T(a)|T(b)>*; <T(b)|T(a ® 1, b ® ¥ )|T(a)> = <T(b)|T(S)|T(a)> = S <T(i)|T(S)|T(j)>
|T(a-1)> = <T(a-1, a)|T(a)>; <T(b)|T(a-1)> = <T(b)|T(a-1, a)|T(a)>; <T(i)|T(a-1)> = <T(i)|T(a-1, a)|T(a)>; (1)
где T(a),T(a. b),T(b),T(i), T(j) – ТОК конечных, переходных и промежуточных состояний, соответственно; i = a, b-a, b, … , (b > a) - последовательность ТОК. Амплитуды вероятности процессов ТОК транзакционных локализаций (1) комплексно сопряжены амплитудам обратных переходов и с точки зрения нерелятивистского квантовомеханического анализа представляют собой результат приближения для бесконечно малых интервалов времени. Из соотношений (1) следует возможность вероятностной реинтерпретации разложений на промежуточные ТОК – локализации:
<T(i)|T(a-1)> = S <T(i)|T(a-1, a)|T(j)> <T(j)|T(a)>; T*(i, a-1) = S T*(i, j); |T(i)|^2 = const / {exp[ i E t / h(t) h(e)]} =
= IT[E(0), t(0)]|^2 / {exp[ i t / h(t)]}^[E / h(e)]; <T(b)|T(a)> = S <T(b)|T(i)> <T(i)|T(a)>; <T(j)|T(i)> = d(j,i);
<T(b)|T(j)> = S <T(b)|T(i)> <T(i)|T(j)>; (2)
где E, t – энергия и время экзистенциальной локализации; h(e), h(t) – энерго - и хроноквантовые компоненты; d(j,i) – символ Кронекера.
Идентификация полной совокупности строго последовательных транзакционных локализаций на ТОК, означает абсолютную детерминацию мировых линий материальных объектов. Это следует из общих принципов хронодинамической дискретизации совокупности физических событий и может быть реинтерпретированно, как
|T(b)> = S |T(i)> C(i); C(i) = <T(i)|T(b)>; |T(a)> = S |T(i)>D(i); D(i) = <T(i)|T(a)>; <T(a)|T(b)> = S D(i)* C(i); <T(b)|T(A)|T(a)> =
S <T(b)|T(i)> <T(i)|T(A)|T(j)> <T(j)|T(a)>; <T(b)|T(A)T(B)|T(a)> = S <T(b)|T(i)> <T(i)|T(A)|T(j)> <T(j)|T(B)|T(z)> <T(z)|T(a)>; (3)
здесь C(i), D(i) – совокупности базовых квантовомеханических реализаций в хроноквантовом представлении для локализаций на соседних ТОК; Т(А) и Т(В) – выделенные системы отсчета. Следует отметить, что система уравнений (9) иллюстрирует принцип хронодинамического релятивизма, заключающийся в различных уровнях идентификации микрообъекта в зависимости от вида темпоральной системы отсчета. Формулы (2) и (3) можно интерпретировать через понятие амплитуды вероятности локализации в некоторой ТОК..
Данная амплитуда может меняться в зависимости от положения объекта на прямой субстанциального времени. Таким образом, амплитуда каждой полной локализации будет пропорциональна амплитудам локализаций на соседних оболочках, умноженным на ряд весовых коэффициентов:
T(b) = S <T(i)|U(b – a)|T(j)> T(a); U[T(b), T(a)] = d(i, j) – const H[T(a)] (b – a); T(b) = S {d(i, j) – const H[T(a)]
(b – a)} T(a); const [T(i) – T(i+1)] / h(t) = S H[T(a)] T(i); (4)
где U(a, b) = <b|U|a> - матрица транстемпоральной локализации материального объекта. В самом общем смысле уравнения (4) определяют хронодинамику квантово-темпоральной механики. Исходя из ранее полученных дискретнотемпоральных реинтерпретаций [2, 3] основных уравнений квантовой механики для транстемпоральной матрицы можно достаточно корректно ввести понятия об одномерной линеаризации строго последовательной совокупности развивающихся ТОК:
<T(b)|T(b-a)|T(a)> = <T(n+1)|T(n)|T(n-1)> => |T(b-a)> = S |T(n)> <T(n)|T(b-a)> = S |T(n)> C(n). (5)
Следуя традиционной квантовомеханической терминологии, будем считать, что амплитуда вероятности транстемпорального перехода между строго соседними локализациями ТОК составит const i / h(t).
Несомненный интерес представляет распространение принципов хроноквантовой темпоральной дискретизации континуума на физический вакуум, например в представлении Дирака. По теории Дирака свойства физического пространства определялись вакуумом как мировым материальным фоном. В современной квантовой механике все элементарные частицы рассматриваются как кванты соответствующих полевых структур, что для физической системы вакуума интерпретируется, как совокупность полей без реальных частиц. Известно, что по законам квантовой механики для всякого поля характерны колебания. В случае физического вакуума, это будут т.н. "нулевые" колебания, сопровождающиеся рождением и исчезновением виртуальных частиц, соответствующих природе каждого конкретного поля. Выполнение всеобщего закона сохранения энергии требует для данных виртуальных частиц соблюдения фундаментального свойства принципиальной ненаблюдаемости за счет специфически короткого времени жизни. В соответствии с принципами хроноквантовой физики, это может означать наличие трансхроноквантовой темпорально-виртуальной локализации на временной эквидистанции, разделяющей соседние ТОК. Исходя из современных экспериментальных данных физики элементарных частиц, верхнюю границу подобных интервалов времени междуконтинууальной виртуальной делокализации можно оценить в 10^(-20) секунды. Макроскопическое проявление виртуальных свойств физического вакуума возможно лишь опосредствованным образом в эффектах лэмбовского сдвига уровней линий атомов, казимировского притяжения пластин в глубоком вакууме, аномального магнитного момента электронов и взаимодействия фотонов.
Полученные результаты (3 – 5) для хронодинамической линеаризации локализации микрообъектов с учетом влияния виртуальных частиц физического вакуума приобретут окончательный вид (5):
<T(b)|X|T(b-a)|Y|T(a)> = <T(n+1)|T(n+1/2)|T(n)|T(n-1/2)|T(n-1)>; (6)
где X и Y – транстемпоральные факторы виртуальной локализации; T(n+1/2) и T(n-1/2) – соответствующие виртуальные ТОК. Таком образом, виртуальные свойства физического вакуума можно описывать в терминах транстемпоральной хронодинамической локализации, включая её в общую схему темпоральной дискретизации.
Необходимо заметить, что виртуальные частицы, по современным физическим представлениям, возникают не только в вакууме. Они постоянно возникают и исчезают вблизи элементарных частиц и при их взаимодействии. При этом виртуальные элементарные электрозаряды воздействуют на виртуальные позитроны и электроны, поляризуя окружающий вакуум. В результате поляризации вакуума вокруг заряженных частиц создается связанная с ними многослойная пульсирующая заряженная оболочка, уменьшающая их эффективные заряды, проявляющиеся в межчастичных взаимодействиях. Всё это подтверждает необходимость введения виртуальных ТОК, для их участия в интерпретации хронофизической дискретизации.
ЛИТЕРАТУРА
1. Фейгин О. О. Дискретно-темпоральная модель Вселенной // SciTecLibrary. com. 2003. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5159.html
2. Фейгин О.О. Дискретные принципы квантовой хронодинамики // Ibid. – http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5200.html
3. Фейгин О.О. Квантовотеоретическая хронодискретизация // Ibid. – http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5201.html
4. Фейгин О.О. Космологические принципы квантовой хронофизики // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5296.html
5. Фейгин О.О. Хронодинамическая реинтерпретация планковской длины // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5348.html
6. Фейгин О.О. Темпоральные квантовые операторы // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5658.html
7. Фейгин О.О. Концепции квантовой хронофизики // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5813.html
8. Фейгин О.О. Механика хроноквантов // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/5978.html
9. Фейгин О.О. Квантовая темпоралогия // Ibid. - http://www.sciteclibrary.ru/rus/catalog/pages/6375.html
Дата публикации: 16 февраля 2004
|
О проекте | Контакты | Архив старого сайта |
Copyright © SciTecLibrary © 2000-2017 |