СТАТЬИ
И ПУБЛИКАЦИИ
Вход или Регистрация |
ПОМОЩЬ В ПАТЕНТОВАНИИ | НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ФОРУМ | Научно-техническая библиотека |
МЕХАНИКА
ХРОНОКВАНТОВ© Олег Орестович Фейгин
Контакт с автором: tor@3s.kharkov.ua
Базис современных гипотетических моделей, описывающих динамику развития пространственно-временных континуумов, как правило, состоит из квантовотеоретических идей. Определенный интерес здесь может представлять реинтерпретация основных понятий квантовой механики, путем выделения темпорально-энергетических составляющих классического планковского кванта действия. Данная операция может иметь различные физические следствия, переводя детерминацию кинетических состояний континуума в представления о стохастической темпоральной локализации, в том числе космологического порядка. Фундаментальная темпоральная дискретизация энергии и материи приводит к появлению набора представлений, служащих основой для построения своеобразной квантовой хронодинамики, кинетики и космологии. Все вместе это приводит к появлению синтетического подраздела общей дискретной физической темпоралогии в виде хроноквантовой механики.
Настоящая работа посвящена модельной реинтерпретации стандартных квантовых представлений на основе ранее полученных теоретических результатов для механики хроноквантов [1-7]. В предыдущих исследованиях [2,3] описание произвольного состояния пси-функции сопоставлялось совокупной хроноквантовой локализации на темпоральных оболочках континуума /ТОК/ - T(i) с различными амплитудами вероятности. Было показано, что амплитуда вероятности перехода T(i) из одной ТОК в другую составляет сумму произведений амплитуд перехода в промежуточные ТОК на амплитуды перехода из них в конечную ТОК. В данную сумму входят все члены, относящиеся к каждой ТОК и имеющие следующее операторное представление:
, (1)
где i = a, b-a, b, … , (b > a) - последовательность ТОК. При этом амплитуда вероятности перехода из одной ТОК в другую в выражении (1) комплексно сопряжена амплитуде обратного перехода:
<T(b)|T(a)> = <T(a)|T(b)>*. (2)
Квантовотеоретическая вероятность темпорально-энергетической локализации микрообъекта на некоторой выделенной ТОК будет соответственно равна [6,7]
|T(i)|^2 = const 1 / {exp[ i E t / h(t) h(e)]} = IT[E(0), t(0)]|^2 1 / {exp[ i t / h(t)]}^[E / h(e)] , (3)
где E, t – энергия и время экзистенциальной локализации; h(e), h(t) – энерго - и хроноквантовые компоненты. Выражения (2) и (3) позволяют по-новому реинтерпретировать состояние покоя микрообъекта с энергией E(0). В этом случае, квантовомеханическая амплитуда вероятности полной пространственной идентификации будет полностью инвариантна при фазовой инверсии. Парадоксальность ситуации для вероятности подобной экзистенциальной локализации объясняется предельным значением координантно-импульсного произведения dp dx, входящего в стандартное квантовомеханическое соотношение неопределенности:
dp dx ~ h; [m k l(h) / h(t)] [n l(h)] ~ h(t) h(e); [E h(t)^2 / l(h)^2] [k l(h) / h(t)] [n l(h)] ~ [r k n h(t) h(e)] ~ h(t) h(e); (4)
здесь m – нерелятивистская масса покоя; k, n, r – числовые коэффициенты пропорциональности между фундаментальными параметрами ТОК и текущими макровеличинами; l(h) – эквидистанция метрических фазовых переходов, соизмеримая с планковской длинной [5]. Детальный анализ формул (4) выявляет определенные отличия хронодинамической реинтерпретации от стандартной теории, заключающиеся в темпоральной локализации любого материального объекта на определенной хроноквантовой оболочке. Для сложноструктуированных микрообъектов характерна ситуация, когда отдельные компоненты имеют полные различные энергии и изменяющиеся амплитуды вероятности. Стандартная теория предсказывает здесь появление интерференционных эффектов с результирующей переменной вероятностью для некоторого набора стационарных состояний. С другой стороны, хроноквантовая динамика предполагает локализацию на ТОК вне зависимости от материяемкости и пространственной протяженности физического объекта.
Дополним реинтерпретированный образ основного квантового состояния из (4), процессом полной локализации на некоторой выделенной ТОК T(i,j):
<T(b)|T(a)> = S <T(b)|T(i)><T(i)|T(a)>; <T(j)|T(i)> = d(j,i); <T(b)|T(j)> = S <T(b)|T(i)><T(i)|T(j)>; (5)
здесь d(j,i) – символ Кронекера. Одно из условий локализации на T(i,j) из (5), состоит в независимости от предыстории механического развития микрообъекта. Идентификация полной совокупности базовых локализаций на строго последовательных ТОК, означает абсолютную детерминацию мировой линии данного микрообъекта [1,4,7]. При этом подмножество базисных состояний в хроноквантовом представлении обладает необходимой полнотой и непротиворечивостью. Это следует из принципов хронодинамического формирования совокупности физических событий при инициации метрического перехода первоначальной ТОК.
Классические квантовотеоретические представления тесно связаны с понятием триплета основных состояний. В линеаризованном подпространстве событий ТОК это может быть реинтерпретированно, как локализацию с основными весовыми коэффициентами для некоторых выделенных квантовомеханических векторов состояний:
|T(b)> = S |T(i)>C(i); C(i) = <T(i)|T(b)>; |T(a)> = S |T(i)>D(i); D(i) = <T(i)|T(a)>; <T(a)|T(b)> = S D(i)*C(i); (6)
здесь C(i), D(i) – совокупности базовых квантовомеханических реализаций в хроноквантовом представлении для локализаций на соседних ТОК. Следует отметить, что система уравнений (6) иллюстрирует принцип хронодинамического релятивизма, заключающийся в различных уровнях идентификации микрообъекта в зависимости от вида темпоральной системы отсчета. Для внутренней системы отсчета результат перехода между соседними состояниями будет описываться амплитудой вероятности темпоральной локализации в виде
<T(b)|T(A)|T(a)> = S <T(b)|T(i)><T(i)|T(A)|T(j)><T(j)|T(a)>, (7)
где Т(А) – выделенная система отсчета. При преобразовании системы отсчета в Т(В) соотношение (7) переходит в
<T(b)|T(A)T(B)|T(a)> = S <T(b)|T(i)><T(i)|T(A)|T(j)><T(j)|T(B)|T(z)><T(z)|T(a)>, (8)
где величины А и В аналогичны квантовомеханическим операторам.
Проведенное исследование показывает, что произвольное состояния микросистемы может быть представлено в виде суперпозиционной линейной комбинации хроноквантовых локализаций на последовательности ТОК. При этом существует определенное количество дискретных представлений ТОК, входящих в общее квантовомеханическое описание природы по современным физическим моделям. Кратко их суть можно сформулировать как наличие совокупности ТОК, на которых локализуется любой материальный объект. Интервал локализации на произвольной ТОК соответствует длительности хронокванта, также как и интервал, разделяющий соседние ТОК. Подобные модельные представления позволяют расширить границы логической реинтерпретации фундаментального принципа причинности и детерминизма окружающего физического мира.
ЛИТЕРАТУРА:
|
О проекте | Контакты | Архив старого сайта |
Copyright © SciTecLibrary © 2000-2017 |