СТАТЬИ
И ПУБЛИКАЦИИ
Вход или Регистрация |
ПОМОЩЬ В ПАТЕНТОВАНИИ | НАУЧНО-ТЕХНИЧЕСКИЙ ФОРУМ | Научно-техническая библиотека |
КОНЦЕПЦИИ КВАНТОВОЙ ХРОНОФИЗИКИ
© Олег Орестович ФейгинКонтакт с автором: tor@3s.kharkov.ua
Формально-логический анализ внутреннего содержания понятия планковского кванта действия позволяет предположить наличие его дуальной структуры. С одной стороны это дискретно-темпоральная компонента, сопоставимая с понятием “хроноквант”, а с другой - энергетическая составляющая – “энергоквант”. Квантовые компоненты, фундаментальная пространственная эквидистанция – планковской длина и скорость космологического расширения могут составить нетривиальный ансамбль постоянных, определяющих метрическую структуру Вселенной. Динамика развития такого пространственно-временного континуума предполагает наличие квантуемого тензорного генератора сдвига по времени. Тогда собственное время материальных объектов разделится на динамически наблюдаемую независимую и ненаблюдаемую абсолютную переменные. Значения данных компонент будут детерминировать события в конфигурационном пространстве генератора сдвига, определяя течение любых процессов в нашем материальном мире. Данные концептуальные формы квантовой хронодинамики составляют различные аспекты моделей темпоральной дискретизации и рассматриваются в настоящем обзоре с позиции стандартных квантовотеоретических представлений [1-6].
Общие принципы квантовой хронофизики основываются на тривиальных соотношениях, вытекающих естественным образом из операций хронодискретизации для энергетического функционала, связывающего частоту излучения с изменением его энергии. Соответственно, возникают выделенные компоненты хроноквантов и энергоквантов, а основополагающее отношение: изменение энергии / частота будет равно их произведению h(e) и h(t):
E / w = h = h(e) h(t). (1)
Применим введенные понятия к классическому образу квантовомеханического осциллятора с дискретным набором энергий колебаний [1, 2]:
E(i) = i h(e) h(t) ν, i = 0, 1, 2, 3, … n, (2)
где ν - частота. Термодинамическая вероятность их реализации составит [4,5]:
W(i) = W(0) exp[ - i h(e) h(t) ν / kT], i = 0, 1, 2, 3, … n, (3)
где kT –термодинамическая температура.
Тогда величину хронокванта можно формально определить через вероятность реализации микроскопического события в виде временной локализации на протяжении некоторого выделенного интервала [8]:
h(t) = [ lnW(0) – lnW(t) kT ] / [ i v h(e) ], (4)
где выражение W(t) = exp[h(t) ν] определяет вероятность темпоральной детерминации. Из полученной формулы следует, что W(t) для определенного микрособытия определяется разностью локализаций предшествующих и последующих событий в хроноквантовом масштабе их развития.
Переходя к волновой механике, сопоставим произвольному микрообъекту амплитуду волны ψ, удовлетворяющую волновому уравнению в хронодинамическом представлении [3]:
Δψ + const m (E-U) ψ / [h(t) h(e)]2 = 0. (5)
Полученное соотношение соответствует стандартной форме стационарного уравнения Шредингера. Традиционная интерпретация интенсивности пси-волны в каждой точке пространства соответствует вероятности нахождения микрообъекта в выделенном микрообъеме, отнесенной к величине этого микрообъема. Для хроноквантовых операций это будет означать вероятность темпоральной локализации в пределах экзистенциального хронокванта.
Таким образом, если исходить из реинтерпретации квантовомеханических соотношений в соответствии с уравнением (5), то основополагающий принцип неопределенности для координаты x и импульса p приобретает следующий вид:
Δx Δp ~ h(e) h(t); Δx m Δv = m Δx Δdx/dt = m Δ2x / [i h(t)]; m Δ2x ~ h(e) [i h(t)]2; ΔE Δt ~ h(e) h(t). (6)
Соотношения (6) определяют вероятность совместной локализации выделенного условно нормированного флюенса энергии ΔE = j h(e) во временном интервале Δt = i h(t). При минимуме потенциальной энергии U ~ 0 для линеаризованной задачи движения микрообъекта на ограниченном участке вероятностной траектории уравнение (6) переходит в
d2ψ / dq2 + const E ψ / [h(e) h(t)]2 = 0; ψ = ψ(0) sin{const q Ö E / [h(e) h(t)]}; const q(0) Ö E/[h(e) h(t)] = i+1. (7)
Выражение (7) определяет условия дискретизации для нерелятивистской энергии микрообъекта в виде набора хроноквантовых чисел. Доопределив граничные критерии пространственно-временной локализации, можно сопоставить хроноэнергетической дискретизации вариации пси-функции с соответствующими значениями динамических переменных. Тогда возможные модельные представления решений уравнения Шредингера будут реинтерпретироваться, как временные локализации на выделенных временных оболочках [4]. Подобные темпоральные детерминации аналогичны своеобразному дифракционному процессу на узлах виртуальной решетки в пространстве абсолютно детерминированных событий.
Круг понятий квантовой хронодискретизации существенно расширяет реинтерпретации классического образа планковской длины, входящей, как масштаб квантовой теории поля и квантовой хромодинамики в различные теории супергравитационного объединения:
l(p) = c* h(t) = c* h(t) h(e) / E, (8)
где c* - скорость экспансивного увеличения метрики физического пространства; Е – энергия локализации. Формулу (8) легко получить из принципов волновой механики Луи де Бройля:
l(p) = h / m v = h(t) h(e) v / m v2 = c* h(t) h(e) / E, (9)
Здесь сделано два существенных допущения, во-первых, предполагается, что скорость метрической экспансии является фундаментальным пределом в физическом пространстве. Ее значение близко к скорости света c и ограничивает ее сверху, так что v < c < c*.
Принцип доопределения планковской длины строится на предположении о полном соответствии квантового образа длины волны де Бройля и фундаментально – метрической эквидистанции космологического расширения длительностью в хроноквантовый промежуток [10]. Подобная реинтерпретация классической планковской меры подводит к логике ступенчато-перманентного фазового перехода. В этом случае имеет место понятие пространственно–временной корреляционной функции метрики:
C(l, t) = < F[l(p), h(t)] F(l, t) >. (10)
Выражение (10) определяет вероятность квантового перехода во времени и пространстве t => t + h(t),
l => l + l(p).
Современные теории суперсимметричного пространства-времени также используют понятие планковской длины (9), как супергравитационный масштаб, объединяющий все известные четыре взаимодействия. При этом модельно-квантовая хронодискретизация реинтерпретируется как процесс генерации унитарных временных оболочек с мировыми линиями в линейном пространстве реальных физических событий. Своеобразие кинетики таких времяподобных мегамакропроцессов, заключается в наличии единой и строго непрерывной последовательности хроноквантовых континуумов, распространяющихся от начальной точки космологической сингулярности.
Таким образом, теория квантовотеоретической хронодискретизации [8,9] содержит модельные представления о фундаментальных ограничениях для скорости распространения физических процессов, метрической эквидистанции пространственной локализации – планковской длине и корреляционно – метрической функции космологического фазового перехода. Развитие данных модельных представлений включает дискретный анализ суперсимметричных масштабно-размерных переходов единых теорий поля, включая модификации классических построений Вейля и Калуза.
Рассматриваемая хроноквантовая модель может быть распространена и на транссингулярную область космологических событий. В этом случае протосингулярное и субсингулярные состояния временных оболочек характеризуются различными пространственными симметриями, аналогично стандартному n-мерному формализму в (n+1)-мерном пространстве. Сам процесс возникновения сингулярности Большого Взрыва можно сопоставить с перманентным выделением материи и энергии при космологических фазовых переходах подпространств с различными метриками.
В заключение, следует отметить, что предложенные модели дискретно-темпорального пространства-времени имеет форму, из которой вытекают результаты, дающие весьма удовлетворительное сочетание с основными положениями стандартной релятивистской квантовой электродинамики.
ЛИТЕРАТУРА
1. Гейзенберг В. О наглядном содержании квантовотеоретической кинематики и механики. // УФН, 1977. - Т. 122. - Вып. 4. - С. 651 - 672.
2. Джемер М. Эволюция понятий квантовой механики. М.: Наука, 1985. - 380 с.
3. Дирак П.А.М. Принципы квантовой механики. - М.: Физматгиз, 1960.
4. Лере Ж. Лагранжев анализ и квантовая механика.- М.: Мир, 1981. - 260 с.
5. Нейман фон Д. Математические основы квантовой механики. - М.: Наука, 1964.
6. Шредингер Э. Избранные труды по квантовой механике. М.: Наука, 1979. - 450 с.
7. Фейгин О. О. Дискретно-темпоральная модель Bселенной
8. Фейгин О.О. Дискретные принципы квантовой хронодинамики
9. Фейгин О.О. Квантовотеоретическая хронодискретизация
10. Фейгин О.О. Космологические принципы квантовой хронофизики
11. Фейгин О.О. Хронодинамическая реинтерпретация планковской длины.
12. Фейгин О.О. Темпоральные квантовые операторы. // Ibid. - /rus/catalog/pages/5658.html
Дата публикации: 11 августа 2003
|
О проекте | Контакты | Архив старого сайта |
Copyright © SciTecLibrary © 2000-2017 |